單光束一雙散射光路模式如圖9-2所示，它是將激光束聚焦在透鏡1的焦點(diǎn)上， HFA08SD60SPBF把焦點(diǎn)作為測(cè)點(diǎn)，用雙縫光闌從運(yùn)動(dòng)微粒Q的散射光中選取以入射軸線為對(duì)稱的兩束，通過(guò)透鏡3、反射鏡4與分光鏡5使之匯合到光電倍增管的光電陰極上，產(chǎn)生拍頻。設(shè)所選取的兩束散射光交角為p，可以導(dǎo)出與式(9 -4)形式相同的頻差公式。此時(shí)JD是兩束散射光之間的多普勒頻差，M為兩束散射光角平分線正交方向上運(yùn)動(dòng)微粒的速度分量。應(yīng)用這種光模式，只要選擇多對(duì)不同取向的散射光束，就能實(shí)現(xiàn)多維測(cè)量。

    這種模式也稱干涉條紋型，其特點(diǎn)是利用兩束不同方向的入射光在同一方向上的散射光匯聚到光檢測(cè)器中混頻，從而獲得兩束散射光之間的頻差。

   如圖9-3所示，測(cè)點(diǎn)處微粒Q的運(yùn)動(dòng)速度穢與照明光束1、2的夾角不同，Q所接收到的兩束光頻率不同，光電倍增管4所接收到的沿e。方向兩束散射光頻率也就不同。由式(9 -3)可知，這兩束散射光的多普勒頻移分別是fDl =V'（e。-e；1）和fD2=移．（e；- e12）.

   按著前面推導(dǎo)式(9 -4)的方法，可以得出形式上與式(9-4)相同的結(jié)果，這時(shí)，M為待測(cè)速度口在兩束照明光夾角療的角平分線垂直方向上的分量，而厶為兩束沿同一方向的散射光之間的多普勒頻差。因?yàn)�，此處口與進(jìn)入光電倍增管的散射光方向無(wú)關(guān)，使用時(shí)可以根據(jù)現(xiàn)場(chǎng)條件，選擇便于配置光檢測(cè)器的e。方向；可以使用大口徑透鏡3收集散射光，充分利用在測(cè)點(diǎn)被微粒Q散射的光能量，提高信號(hào)的信噪比。